fisica relativista

INTRODUCCIÓN

La Relatividad, es la teoría desarrollada a principios del siglo XX, que originalmente pretendía explicar ciertas anomalías en el concepto de movimiento relativo, pero que en su evolución se ha convertido en una de las teorías básicas más importantes en las ciencias físicas. Esta teoría, desarrollada fundamentalmente por Albert Einstein, fue la base para que los físicos demostraran la unidad esencial de la materia y la energía, el espacio y el tiempo, y la equivalencia entre las fuerzas de la gravitación y los efectos de la aceleración de un sistema

LA CRISIS DE LA FÍSICA CLÁSICA Y EL ORIGEN DE LA FÍSICA MODERNA

            Entre 1861 y 1873 Maxwell realizó la síntesis electromagnética que culmino con su “Tratado de electricidad y magnetismo”, integrando fenómenos considerados hasta entonces sin ninguna conexión: la electricidad, el magnetismo y la óptica. Con ello parecía haberse dado respuesta satisfactoria a los principales problemas que planteaba la ciencia física. A lo largo de dos siglos se había construido así un sólido edificio imponente del que la mecánica newtoniana y la teoría electromagnética eran sus dos más fuertes pilares.

A finales del siglo XIX se consideraba la Física como una ciencia prácticamente elaborada y cerrada, cuyos principios y leyes estaban sólidamente establecidos. La actividad física pensaba que consistiría en aplicar estas leyes y principios a distintos fenómenos. Pero una serie de problemas que no pudieron ser explicados originaron a principios del siglo XX, la crisis de la física clásica, poniendo en cuestión hasta sus conceptos más evidentes y sólidos y el origen de una nueva concepción de la física.

Conviene recordar que la física clásica se construyo contra la visión del pensamiento aristotélico - escolástico, contra la concepción denominada “Física del sentido común” y supuso un profundo cambio metodológico, acompañando al radical cambio conceptual.

1. ELEMENTOS DE RELATIVIDAD

 Los “pequeños  problemas” a los que la física clásica se enfrentaba sin éxito a finales del siglo XIX, fueron los primeros indicadores de que la física clásica exigía cambios fundamentales. Una de las líneas de investigación, que contribuyo a provocar la crisis de la física clásica, marcando sus limites de validez, fue la Teoría General de la Relatividad. A continuación abordaremos algunas de las principales ideas de la física relativista y sus principales implicaciones.

1.0. FENÓMENOS QUE NO SE EXPLICAN CON LA FÍSICA CLÁSICA. CRISIS DE LA MISMA Y ORIGEN DE LA FÍSICA MODERNA

            A comienzos del siglo XX la Física iba a experimentar una crisis profunda en la que jugaría un papel especial la teoría especial de la relatividad o de la relatividad restringida , que es la única que trataremos aquí (no abordaremos por tanto la teoría general de la relatividad).

1.1. FRACASO EN LA DETECCIÓN DE UN SISTEMA DE REFERENCIA EN REPOSO ABSOLUTO.

La génesis de la teoría de la relatividad puede asociarse con un problema presente desde antiguo en la historia de la Ciencia: el de la existencia del espacio absoluto:

1.2. LOS POSTULADOS BÁSICOS DE LA RELATIVIDAD ESPECIAL.

             El principio de relatividad de Galileo establece, de acuerdo con toda nuestra práctica habitual, que no existen diferencias entre los fenómenos mecánicos que ocurren en marcos de referencia en reposo o en movimiento rectilíneo uniforme uno respecto al otro, lo que le llevo al propio Galileo a enunciar el llamado principio de relatividad de Galileo: “Las leyes de la mecánica no se modificaban al referirlas a un sistema en reposo o que se mueva con movimiento rectilíneo uniforme con respecto al observador”

             Nada pues permite diferenciar, desde un punto de vista mecánico a un sistema en reposo absoluto de otro que se desplace con movimiento uniforme: “las leyes de la mecánica resultan ser las mismas”

El experimento realizado por Michelson y Morley trataba de poner de manifiesto la existencia de un marco especial de referencia en reposo absoluto ( “el éter”) a partir de fenómenos ópticos. El fundamento del mismo estriba en tomar en consideración el Movimiento de la Tierra con respecto al eter, que podía considerarse  uniforme para intervalos de tiempo pequeños (dado el gran radio de curvatura de su trayectoria 150 millones de km)

 Un rayo de luz  lanzado en la dirección del movimiento de la Tierra, debe ser retardado por el flujo del éter en unos 30 km/s (velocidad de la Tierra) y obtener c₁=299.970 Km/s

•         Un rayo de luz  lanzado a favor de la corriente del éter. Tendría una velocidad mayor que c de 30 km/s (velocidad de la Tierra) Y obtener c₂=300.030 Km/s

•         Pero no obtenían ninguna diferencia. El resultado era siempre negativo

Para la velocidad de la luz, no se cumplía la clásica ley de adición de velocidades y el éter no tenia una existencia real

Aceptando que la Tierra se mueve en el espacio (es decir en el seno del éter inmóvil) con una velocidad v. El tiempo que tarde la luz en recorrer una cierta distancia sobre la Tierra dependerá de la dirección en que la luz recorra dicha distancia, por sumarse vectorialmente la velocidad de la luz y la de la Tierra. Michelson y Morley diseñaron un ingeniosos montaje (interferometro) para poner de manifiesto las diferencias previstas de tiempo, con que la luz alcanza cierta posición, según el movimiento relativo de la Tierra con respecto al éter. Pero se obtenía siempre un resultado negativo: “no se apreciaba diferencia alguna en el tiempo”

Los dos postulados de la Relatividad restringida o relatividad especial (1905)

DO          

1. Las leyes de la naturaleza  tienen la misma expresión en todos los SRI.

2. La velocidad de la luz en el vacío es constante para todos los observadores (c=cte)

Esto explicaba el resultado negativo del experimento de Michelson y Morley y la constancia de la velocidad de la luz tenia algunas importantes consecuencias:

El tiempo es relativo (Dilatación): Δt = g· ΔtP El espacio  es relativo  (Contracción):     LP= g·L

Veámoslo 

Aceptando que la Tierra se mueve con respecto al éter con velocidad v y siendo c La velocidad de la luz, calcular el tiempo en que la luz emitida por el foco F alcanzara la pantalla P, situada a una distancia d en cada uno de los casos esquematizados. (v representa la velocidad de la Tierra y por tanto la velocidad de los objetos situados sobre ella con relación al supuesto éter)

[Solución:  a) ;  b) ]

Del resultado negativo del experimento de Michelson y Morley, repetido con todo tipo de precauciones, se concluía que había que rendirse a la evidencia “ La velocidad de la luz no se veía afectada por el movimiento de la Tierra con respecto al éter”. O sea que:  “la velocidad de la luz para todos los observadores cualquiera que fuera su velocidad con respecto al éter era siempre la misma c”

 ¿Cómo explicar el resultado inesperado del experimento de Michelson para hacerlo compatible con las teorías vigentes, que poseían una sólida base experimental y estaban tan solidamente establecidas?

Todo intento de explicar este resultado evidente: “la velocidad de la luz en el vacío es siempre la misma, independiente mente de la velocidad del observador o de la fuente luminosa”  en el marco de la física clásica (hipótesis de arrastre del éter, etc.) llevarían al fracaso.

Einstein generaliza este resultado afirmando que “las leyes de la física son las mismas para todos los sistemas que se mueven con movimiento uniforme con respecto al observador” lo que constituye  su principio de la relatividad especial, basado en los resultados negativos de evidenciar el movimiento absoluto.

Obtener la relación entre los tiempos en el siguiente caso: Sean dos relojes de luz Ay B, formados cada uno de ellos por dos espejos paralelos separados una distancia d, donde t es el tiempo necesario para que un pulso luminosos que parte del fondo incida en el espejo superior (d=c.t) : Cada vez que la luz incide sobre un espejo se tiene un “tic del reloj” . El reloj B se desplaza con respecto al A con velocidad v. Si nosotros permanecemos solidarios del reloj A, observaremos que el camino recorrido por el rayo luminoso en B, desde la base inferior hasta incidir en la superior , es mayor que el que recorre en el reloj A. Y como la velocidad de la luz es siempre la misma  c (como ha quedado establecido, el tiempo t´será mayor que el t. Es decir que el reloj B se retrasara con respecto al A, para un observador solidario con A. Para uno solidario con B, será  el reloj A el retrasado.  

Obtener matemáticamente a partir de la situación descrita en la  figura la relación entre t´ y t y explica como esta diferencia de tiempos entre t´ y t viene a compensar lo que predecía la experiencia de Michelson, dando cuenta del resultado negativoencontrado

[Sin más que aplicar el teorema de Pitágoras al triángulo de la figura se obtiene: (ct´)²=(ct)² + (vt´)² . De donde sacando factor común t´y despejando se llega a la famosa ecuación: ]

1.3. ALGUNAS IMPLICACIONES DE LA FÍSICA RELATIVISTA

            Las ecuaciones de transformación galileana no son validas, ya que parten del carácter absoluto de la escala temporal, que sería la misma en cualquier sistema, en contra de toda la evidencia experimental que llevo al principio de la relatividad especial. La correspondencia entre las coordenadas (x´, y´, z´, t´) de (x,y,z,t) fue establecido por Lorentz :

La importancia de la teoría de la relatividad no se limita a dar cuenta de los hechos experimentales que estén en su base, sino que de ella se siguen gran número de implicaciones, cuya verificación dará a las hipótesis iniciales el carácter de una teoría firmemente establecida. Implicaciones teóricas que permitan una mejor comprensión del mundo físico e implicaciones prácticas, que abrirán el camino a una mayor utilización de la naturaleza: Dos importantes consecuencias que están en la base de la teoría son la dilatación del tiempo y la contracción de la longitud.

1.3.1. a)  CONTRACCIÓN DE LA LONGITUD

  Explica y justifica a partir de las transformaciones de Lorentz la contracción de la longitud para un sistema en movimiento con respecto a otro. Demuestra que esta diferencia solo adquiere importancia para velocidades próximas a las de la luz.

b) DILATACIÓN DEL TIEMPO

 Explica y justifica a partir de las transformaciones de Lorentz la dilatación temporal para un sistema en movimiento con respecto a otro. Es decir que el intervalo entre dos sucesos   es diferente si se mide desde dos sistemas de referencia distintos con una velocidad relativa v. Demuestra que esta diferencia solo adquiere importancia para velocidades próximas a las de la luz.

Si t es el tiempo propio de un suceso, medido desde su sistema de referencia S, al medir ese suceso desde un sistema de referencia S´, en movimiento respecto a S, el intervalo de tiempo que medimos en el Sistema en movimiento, S´,  es más largo. Este efecto se denomina dilatación del tiempo.

Paradoja de los gemelos

Cuanto más cerca de la velocidad de la luz se viaja, mayores son estos efectos y es posible la llamada paradoja de los gemelos: para un hermano que haga un viaje a una velocidad cercana a la de la luz el tiempo pasa más lentamente que para el que se queda en la Tierra, y envejece menos.

La paradoja de los gemelos es un experimento pensado en el que dos gemelos tienen una percepción del tiempo diferente. Uno hace un largo viaje a una estrella, y otro se queda en la Tierra. A la vuelta, el gemelo estelar es más joven que el que se quedó. La explicación se basa en la dilatación del tiempo predicha por la teoría especial de la relatividad.
 Se denomina dilatación del tiempo a un fenómeno observado por la teoría de la relatividad en el cual el tiempo medido por un observador en un sistema que está en movimiento uniforme con respecto a otro, es mayor que el tiempo que mide este sistema para los eventos que ocurren en él. Debe entenderse este fenómeno como una consecuencia real del principio de invarianza de la velocidad de la luz y no como un fenómeno aparente.
El intervalo de tiempo medido por un observador para el cual los extremos del intervalo ocurren en el mismo punto espacial, se denomina tiempo propio. Todo observador que esté en movimiento uniforme con respecto al observador propio medirá un intervalo de tiempo mayor para el mismo intervalo espacio-temporal.
Se dice entonces que un reloj en movimiento "atrasa" con respecto a un reloj estacionario, y esta diferencia se puede calcular mediante la siguiente ecuación:

donde t' es el tiempo medido por el reloj en movimiento, t es el tiempo medido por el reloj estacionario y v es la velocidad a la que se desplaza el reloj en movimiento.
Se puede observar que cuando las velocidades son pequeñas: v<<< c

ambos tiempos coinciden como predice la mecánica clásica y  t´= t
Sin embargo,  cuando las velocidades son muy grandes, próximas a la velocidad de la luz  v @ c

,

 y se tiene que .

'

1.3.2. EQUIVALENCIA MASA - ENERGÍA

 Para que se cumpla el principio de conservación de la cantidad de movimiento, en una transformación de coordenadas, la masa de un cuerpo ha de variar con la velocidad según la ecuación:

en donde m₀  es la masa en reposo, es decir la masa medida por un observador respecto del cuál la partícula esta en reposo. Mostrar que la masa de un cuerpo puede considerase constante, tal como suponía la mecánica clásica si su velocidad es pequeña comparada con c.

La relación de la variación de la masa con la velocidad puede interpretarse como un incremento de la masa que tiene lugar al comunicar energía al cuerpo

         En la mecánica relativista la relación entre la energía y una velocidad dada viene dado por:

                                      

La masa no se puede convertir en energía. En las reacciones nucleares, con “defecto de masa” lo que tiene lugar es el paso de una forma de materia (las partículas) a otra forma de materia  (los fotones del campo electromagnético, etc.). En cada uno de estos procesos la materia total (no solo la existente en forma de partículas) se conserva y se conserva asimismo la energía total. Hay simplemente una liberación de energía existente en forma potencial, acompañada del paso de la materia de un estado a otro. No existe la energía sin sustrato material, por lo que cualquier aumento de energía  supone necesariamente un aumento de la masa. De aquí la proporcionalidad de la relaciónE=m.c².”

Energía relativistaEn la expresión de la energía relativista, m0·c2 es la energía de la partícula en reposo. dado que m0·c2 es constante, no depende del sistema de referencia desde el que se mida; por tanto, la diferencia: E2 - p2c2 también lo es. Cuando la partícula esta en reposo, p=0. En este caso, de acuerdo con la expresión matemática: E= m0·c2 Para una partícula en reposo, su energía es, precisamente, la energía en reposo, asociada a ella. Observa, además, que si la masa en reposo de la partícula es nula, como ocurre con el fotón, de la expresión anterior se deduce que sus energía es: E=p·c

En  1905 Albert Einstein  modificó las nociones de espacio y tiempo de Newton, con la relatividad especial o restringida.

En 1915 la teoría de la relatividad general reemplazó la idea newtoniana  de la gravedad como atracción entre todos los cuerpos masivos, mostrando que la  gravitación es el efecto de la curvatura espacio-tiempo producida por  la materia y la energía

principio de incertidumbre de heisenberg. fisica cuantica

 «Principio de Incertidumbre de Heisenberg», principio que revela una característica distinta de la mecánica cuántica que no existe en la mecánica newtoniana. Como una definición simple, podemos señalar que se trata de un concepto que describe que el acto mismo de observar cambia lo que se está observando. En 1927, el físico alemán Werner Heisenberg se dio cuenta de que las reglas de la probabilidad que gobiernan las partículas subatómicas nacen de la paradoja de que dos propiedades relacionadas de una partícula no pueden ser medidas exactamente al mismo tiempo. Por ejemplo, un observador puede determinar o bien la posición exacta de una partícula en el espacio o su momento (el producto de la velocidad por la masa) exacto, pero nunca ambas cosas simultáneamente. Cualquier intento de medir ambos resultados conlleva a imprecisiones.

Cuando un fotón emitido por una fuente de luz colisiona con un electrón (turquesa), el impacto señala la posición del electrón. En el proceso, sin embargo, la colisión cambia la velocidad del electrón. Sin una velocidad exacta, el impulso del electrón en el momento de la colisión es imposible de medir.

Según el principio de incertidumbre, el producto de esas incertidumbres en los cálculos no puede reducirse a cero. La precisión máxima está limitada por la siguiente expresión:

Dx Dp  mayor o igual que  h/2p

Heisenberg ejemplificaba su hallazgo del principio de incertidumbre que hemos sintetizado arriba, analizando la capacidad de resolución de un microscopio. Imaginemos que miramos una pequeña partícula al microscopio. La luz choca con la partícula y se dispersa en el sistema óptico del microscopio. La capacidad de resolución del microscopio (las distancias más pequeñas que puede distinguir) se halla limitada, para un sistema óptico concreto, por la longitud de onda de la luz que se utilice. Evidentemente, no podemos ver una partícula y determinar su posición a una distancia más pequeña que esta longitud de onda; la luz de longitud de onda mayor, simplemente se curva alrededor de la partícula y no se dispersa de un modo significativo. Por tanto, para establecer la posición de la partícula con mucha precisión hemos de utilizar una luz que tenga una longitud de onda extremadamente corta, más corta al menos que el tamaño de la partícula.

Pero, como advirtió Heisenberg, la luz también puede concebirse como una corriente de partículas (cuantos de luz denominados fotones) y el momento de un fotón es inversamente proporcional a su longitud de onda. Así, cuanto más pequeña sea la longitud de onda de la luz, mayor será el momento de sus fotones. Si un fotón de pequeña longitud de onda y momento elevado golpea la partícula emplazada en el microscopio, transmite parte de su momento a dicha partícula; esto la hace moverse, creando una incertidumbre en nuestro conocimiento de su momento. Cuanto más pequeña sea la longitud de onda de la luz, mejor conoceremos la posición de la partícula, pero menos certidumbre tendremos de su momento lineal.

dualidad onda-corpusculo de de Broglie. fisica cuantica

a dualidad onda-corpúsculo, también llamada dualidad onda-partícula, resolvió una aparente paradoja, demostrando que la luz puede poseer propiedades de partícula y propiedades ondulatorias.
De acuerdo con la física clásica existen diferencias entre onda y partícula. Una partícula ocupa un lugar en el espacio y tiene masa mientras que una onda se extiende en el espacio caracterizándose por tener una velocidad definida y masa nula.
Actualmente se considera que la dualidad onda-partícula es un “concepto de la mecánica cuántica según el cual no hay diferencias fundamentales entre partículas y ondas: las partículas pueden comportarse como ondas y viceversa”.
Éste es un hecho comprobado experimentalmente en múltiples ocasiones. Fue introducido por Louis-Victor de Broglie, físico francés de principios del siglo XX. En 1924 en su tesis doctoral propuso la existencia de ondas de materia, es decir que toda materia tenía una onda asociada a ella. Esta idea revolucionaria, fundada en la analogía con que la radiación tenía una partícula asociada, propiedad ya demostrada entonces, no despertó gran interés, pese a lo acertado de sus planteamientos, ya que no tenía evidencias de producirse. Sin embargo, Einstein reconoció su importancia y cinco años después, en 1929, De Broglie recibió el Nobel en Física por su trabajo.




Las órbitas atómicas postuladas por Bohr a partir de la cuantización del momento angular son deducidas a partir de los postulados de De Broglie y aceptando que sólo son posibles aquellas órbitas en las que las ondas-guía asociadas a los electrones sean estacionarias.

modales en ingles

Modal Verbs (Verbos modales)

Los verbos modales son verbos auxiliares que no pueden funcionar como un verbo principal, a diferencia de los verbos auxiliares "be", "do" y "have" que sí pueden funcionar como un verbo principal.

Los verbos modales expresan modalidad. Pueden expresar habilidad, posibilidad, necesidad u otra condición. Son verbos auxiliares del futuro y del condicional. Los tiempos verbales ingleses no son suficientes para expresar ideas de posibilidad o incertidumbre. No existe un tiempo verbal del condicional en inglés. A la vez, se usan verbos auxiliares para el condicional. Tampoco hay un tiempo verbal como el subjuntivo en español. Por eso, es muy importante entender los usos de los verbos modales.

Como verbos complementarios que son, los verbos modales no funcionan sin otro verbo. Este otro verbo siempre va después del verbo modal y está en la forma de base (el infinitivo sin "to"). No se conjugan los verbos modales y no tienen tiempo.

Los verbos modales son:

• Play
  can
• Play
  could
• Play
  may
• Play
  might
• Play
  will
• Play
  shall
• Play
  should
• Play
  ought to
• Play
  must
• Play
  would

Uses (Usos)

Can

"Can" indica habilidad o posibilidad. En estos casos puede ser traducido como "poder" en español.

• Ejemplos:
• Play
  I can speak five languages. (Puedo hablar cinco idiomas.)
• Play
  We can work late tonight if you need us. (Podemos trabajar hasta tarde esta noche si nos necesitas.)
• Play
  Bill and Tom can't help you. (Bill y Tom no pueden ayudarte.)
• Play
  The restaurant can be expensive if you drink a lot of wine. (El restaurante puede ser caro si bebes mucho vino.)
• Play
  It can be dangerous to drive if you are tired. (Conducir puede ser peligroso si estás cansado.)

En frases interrogativas, el uso de "can" puede solicitar permiso o preguntar sobre posibilidades.

• Ejemplos:
• Play
  Can I have a glass of water? (¿Puedo tomar un vaso de agua?)
• Play
  Can you help me? (¿Puedes ayudarme?)
• Play
  Can they work late tonight? (¿Pueden trabajar hasta tarde esta noche?)

Could

"Could" es el pasado de "can"; indica posibilidad o habilidad en el pasado.

• Ejemplos:
• Play
  Joe could speak Spanish when he was young. (Joe podía hablar español cuando era joven.)
• Play
  I couldn't sleep last night. (No pude dormir anoche.)
• Play
  It could have been worse. (Podría haber sido peor.)
• Play
  Could you play an instrument when you were a child? (¿Podías tocar un instrumento cuando eras un niño?)

También se puede usar "could" para posibilidades en el futuro.

• Ejemplos:
• Play
  You could pass the test if you studied. (Podrías pasar el examen si estudiaras.)
• Play
  I think it could rain later. (Creo que podría llover más tarde.)

Como "can", en frases interrogativas "could" puede solicitar permiso o preguntar sobre las posibilidades, pero es más formal.

• Ejemplos:
• Play
  Could you pass the salt please? (¿Podría pasarme la sal por favor?)
• Play
  Could you help me? (¿Podrías ayudarme?)
• Play
  Could I be wrong? (¿Podría estar equivocado?)

Nota: Se usa "could" en frases condicionales. Ver la lección sobre frases condicionales para más información sobre el uso de "could".

May

Como "could", se usa "may" para indicar posibilidades en el futuro.

• Ejemplos:
• Play
  I would bring an umbrella, it may rain later. (Llevaría un paraguas, puede llover más tarde.)
• Play
  It may be better to finish this now, rather than wait until tomorrow. (Tal vez sea mejor terminar esto ahora, en lugar de esperar hasta mañana.)

También se puede utilizar para dar permisos o instrucciones.

• Ejemplos:
• Play
  You may leave if you like. (Puede salir si quiere.)
• Play
  You may use your cell phones now. (Podéis usar sus teléfonos ahora.)

En frases interrogativas, el uso de "may" es más educado que "can" o "could".

• Ejemplos:
• Play
  May I have a glass of water? (¿Podría tomar un vaso de agua?)
• Play
  May I leave now? (¿Podría salir ahora?)

Might

Se usa "might" para indicar posibilidades en el presente o el futuro. En estos casos, es un sinónimo de "may".

• Ejemplos:
• Play
  I would bring an umbrella, it might rain later. (Yo llevaría un paraguas, puede llover más tarde.)
• Play
  It might be better to finish this now, rather than wait until tomorrow. (Tal vez sea mejor terminar esto ahora, en lugar de esperar hasta mañana.)

También se puede usar, al igual que "may", para pedir permisos o hacer peticiones corteses, aunque este uso es mucho más común en el Reino Unido que en los Estados Unidos.

Will

Como hemos visto, se utiliza "will" para formar el tiempo futuro.

También el uso de "will" significa voluntad o determinación.

• Ejemplos:
• Play
  I will help you. (Te ayudaré.)
• Play
  We will learn English. (Aprenderemos inglés.)

Se utiliza "will" en frases interrogativas para pedir información, un favor o sobre opciones.

• Ejemplos:
• Play
  Will they find a cure for cancer? (¿Encontrarán una cura para el cáncer?)
• Play
  Will you help me move? (¿Me ayudas a mudarme?)
• Play
  Will he go to Paris by car or train? (¿Irá a París en coche o en tren?)

Shall

Se usa "shall" como "will" para formar el tiempo futuro. El uso de "shall" es mucho más común en el Reino Unido y en general es más educado.

• Ejemplos:
• Play
  Chris shall be happy to see you. (Chris estará feliz de verte.)
• Play
  I'll take the 3 o'clock train. (Tomaré el tren a las 15h.)

Nota: Las formas cortas de "will" y "shall" son lo mismo. Entonces "I'll" en el ejemplo anterior  puede significar "I will" o "I shall".

También se puede utilizar "shall" para ofertas y sugerencias o para preguntar sobre opciones o preferencias.

• Ejemplos:
• Play
  Shall we meet at 10pm? (¿Quedamos a las 22h?)
• Play
  Shall we go to the movies or a museum? (¿Vamos al cine o a un museo?)

Should

"Should" indica una obligación o recomendación. Refleja una opinión sobre lo que es correcto. Se traduce como el condicional de "deber" en español.

• Ejemplos:
• Play
  I should call my parents more often. (Debería llamar a mis padres más a menudo.)
• Play
  You shouldn't work so hard. (No debería trabajar tan duro.)
• Play
  They should practice more if they want to win the championship. (Deberían practicar más si quieren ganar el campeonato.)

Se utiliza "should" en frases interrogativas para preguntar si existe una obligación o para pedir una recomendación.

• Ejemplos:
• Play
  Should we leave a tip? (¿Deberíamos dejar una propina?)
• Play
  Should I have the steak or the chicken? (¿Debería comer el bistec o el pollo?)
• Play
  Where should they meet you? (¿Dónde deberían encontrarte?)

Ought to

"Ought to" es un sinónimo de "should".

• Ejemplos:
• Play
  She ought to quit smoking. (Debería dejar de fumar.)
• Play
  I ought to call my parents more often. (Debería llamar a mis padres más a menudo.)
• Play
  They ought to work less. (Deberían trabajar menos.)

Note: Nunca se usa "ought to" en frases interrogativas en inglés americano.

Must

"Must" indica una obligación, prohibición o necesidad. También puede emplearse "have to" (tener que).

• Ejemplos:
• Play
  You must [have to] read this book, it's fantastic. (Tienes que leer este libro, es fantástico.)
• Play
  You must [have to] brush your teeth two times a day. (Tienes que cepillarte los dientes dos veces al día.)
• Play
  We must [have to] leave now or we will be late. (Tenemos que irnos ahora o llegaremos tarde.)
• Play
   You mustn't drink and drive. (No puedes beber y conducir.)
• Play
  When must we meet you? (¿Cuándo debemos quedar? )

También se puede usar "must" para indicar probabilidad o asumir algo.

• Ejemplos:
• Play
  John's not here. He must be sick because he never misses class. (John no esta aquí. Debe estar enfermo porque nunca pierde clases.)
• Play
  It must be difficult to learn a new language as an adult. (Debe ser difícil aprender un idioma como adulto.)

Es posible también usar "must" para preguntas retóricas.

• Ejemplos:
• Play
  Must you always be late? (¿Siempre tienes que llegar tarde?)
• Play
  Must she talk so much? (¿Tiene que hablar tanto?)

Would

Se usa "would" para declarar una preferencia y para preguntar por algo educadamente.

• Ejemplos:
• Play
  She would like to go to New York someday. (Le gustaría ir a Nueva York algún día.)
• Play
  I would like a beer and my wife would like a glass of wine please. (Me gustaría una cerveza y a mi mujer le gustaría una copa de vino por favor.)
• Play
  Would you like some coffee? (¿Le gustaría un cafe?)
• Play
  Would you help me please? (¿Me ayudas por favor?)
• Play
  When would you like to go to the movies? (¿Cuándo te gustaría ir al cine?)